Семинар по аэромеханике
Аннотация
к докладу Баутина С.П., Кузьминых М.Ю. на семинаре Г.Г. Черного
При математическом моделировании сильного сжатия газа необходимо учитывать равновесное излучение и комптоновский механизм рассеивания фотонов. Для того, чтобы адекватно описывать эти процессы как при высоких, так и при низких значениях температуры, предлагается использовать коэффициент теплопроводности специального вида.
Построен класс одномерных плоско-симметричных течений теплопроводного невязкого газа в виде бегущей тепловой волны, которая полностью определяется по заданному закону движения ее фронта при решении специальной системы обыкновенных дифференциальных уравнений. Фоновым течением, по которому распространяется такая тепловая волна, является однородный покоящийся газ с
нулевой температурой.
Выделено два типа бегущих волн: 1) скорость распространения волны мала; 2) скорость волны достаточно велика.
В первом случае в течении газа возникает бесконечный градиент плотности и скорости газа. Температура в этой точке особенности не имеет. Эта градиентная катастрофа связана с пересечением звуковых характеристик одного семейства.
В бегущей тепловой волне второго типа можно выделить три зоны. Первая - это зона "теплового предвестника", в которой параметры газа от фоновых значений изменяются достаточно медленно. Второй является зона "ударного перехода", в которой происходит хоть и непрерывное, но достаточно быстрое нарастание значений плотности и скорости газа. Однако, у температуры скорость ее нарастания в первых двух зонах практически постоянна. В третьей зоне происходит быстрое выравнивание всех газодинамических параметров к своим постоянным значениям и далее газ можно считать однородным потоком, движущимся с постоянной скоростью, причем меньшей, чем скорость движения фронта тепловой
волны.
Итоговое изменение плотности газа от единичного значения в исходном холодном фоне до значения в зоне постоянного потока больше, чем в бесконечно сильной ударной волне. Представляется, что данное свойство возникает в следствии специального способа сжатия газа непроницаемым поршнем, когда помимо конкретной скорости, на нем еще должен реализоваться специальный температурный режим, обеспечивающий достаточно быстрое и сильное прогревание холодного газа.
Исследование поддержано РФФИ, проект № 02-01-01122.
к докладу Баутина С.П., Кузьминых М.Ю. на семинаре Г.Г. Черного
При математическом моделировании сильного сжатия газа необходимо учитывать равновесное излучение и комптоновский механизм рассеивания фотонов. Для того, чтобы адекватно описывать эти процессы как при высоких, так и при низких значениях температуры, предлагается использовать коэффициент теплопроводности специального вида.
Построен класс одномерных плоско-симметричных течений теплопроводного невязкого газа в виде бегущей тепловой волны, которая полностью определяется по заданному закону движения ее фронта при решении специальной системы обыкновенных дифференциальных уравнений. Фоновым течением, по которому распространяется такая тепловая волна, является однородный покоящийся газ с
нулевой температурой.
Выделено два типа бегущих волн: 1) скорость распространения волны мала; 2) скорость волны достаточно велика.
В первом случае в течении газа возникает бесконечный градиент плотности и скорости газа. Температура в этой точке особенности не имеет. Эта градиентная катастрофа связана с пересечением звуковых характеристик одного семейства.
В бегущей тепловой волне второго типа можно выделить три зоны. Первая - это зона "теплового предвестника", в которой параметры газа от фоновых значений изменяются достаточно медленно. Второй является зона "ударного перехода", в которой происходит хоть и непрерывное, но достаточно быстрое нарастание значений плотности и скорости газа. Однако, у температуры скорость ее нарастания в первых двух зонах практически постоянна. В третьей зоне происходит быстрое выравнивание всех газодинамических параметров к своим постоянным значениям и далее газ можно считать однородным потоком, движущимся с постоянной скоростью, причем меньшей, чем скорость движения фронта тепловой
волны.
Итоговое изменение плотности газа от единичного значения в исходном холодном фоне до значения в зоне постоянного потока больше, чем в бесконечно сильной ударной волне. Представляется, что данное свойство возникает в следствии специального способа сжатия газа непроницаемым поршнем, когда помимо конкретной скорости, на нем еще должен реализоваться специальный температурный режим, обеспечивающий достаточно быстрое и сильное прогревание холодного газа.
Исследование поддержано РФФИ, проект № 02-01-01122.
2004-02-25
регистрация
наука
экспериментальная база
инновации